补充：评论区提到铁芯线圈和铁芯的铁芯气隙，B相同但H不同，这似乎与此说法相矛盾，解释如下：我说磁场强度H可以看作是空隙空间中自由电流产生的磁场， 而这个观点的前提是，H是且只有I在空隙空间中产生的磁场，默认的H只有一个涡流源，即自由电流密度J，没有发散源，即▽。 H=0，H的发散度为0，H为简单涡场磁感应强度单位， 只有涡流源是自由电流密度J，在这种情况下，气隙的存在使H具有发散性，从而破坏了这一前提条件。为什么气隙的存在使 H 的散度不为 0？因为H▽.H=▽.（B/u）=（1/u）▽的散度。 B+B.▽（1/u）=B.▽（1/u），一般满足▽。 H=0，例如，对于无限均质物质 ▽（1/u）=0，则 ▽。 H=0;或者如果存在一个接口，但接口平行于B，则▽（1/u）不是0，而是▽（1/u）垂直于B的方向，两者的点积为0，所以▽。 H=0。在这两种情况下，也就是说，在大多数情况下，我原来的答案是正确的，但是在气隙的情况下，由于气隙和铁芯之间的界面垂直于B，因此磁导率u分布不均匀，并且在垂直界面1/u的方向上存在梯度， 所以 B. ▽（1/u） 不是 0，所以 ▽. H 不是 0。所以我说的H是I在空隙空间中产生的磁场，默认H只有一个涡流源，即自由电流，没有发散源，即▽。 H=0。这就是为什么麦克斯韦方程组使用▽。 B=0，而不是▽。 H=0表示磁场不色散，因为B的散度常数为零，只有涡旋，而H的散度不一定为零。
其实，如果从叠加原理的角度来看，我原来的答案无论如何都是有效的。即使气隙和铁芯的界面处存在发散源H，它产生的发散场H1，以及自由电流产生的涡场H2磁感应强度单位，两者的矢量和就是总H，我原来的答案只针对涡场H2， 而且仍然没有问题。
对于铁芯气隙问题，一般采用H的安培回路定律，通过结合界面处B的法向分量来连续求解。H的安培环定律不受影响。
对于时变场，从虚空空间的角度来理解它们更有利。H的涡源不仅包括自由电流密度J，还包括空隙空间中电场D（电位移矢量）的时间变化率。这里就不赘述了。
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